Incidência perpendicular

Neste caso supomos que o ângulo de incidência, $\theta_1$, seja muito próximo de zero. É claro que $\theta_2$ também o será. Apezar de ser um caso particular, é um caso importante. Por exemplo, a detecção de um objeto pelo radar, que envia um pacote de ondas e o recebe de volta, só pode se dar nessas condições.

Usando as fórmulas anteriores, obtemos:

$$R_{\perp} = \left(\frac{\theta_1-\theta_2}{\theta_1+\theta_2}\right)^2$$ (58)

$$T_{\perp} = \frac{4\theta_1\theta_2}{(\theta_1+\theta_2)^2}$$ (59)

e, o que é característico dessa incidência perpendicular, os mesmos valores valem também para $R_{\parallel}$ e $T_{\parallel}$. Usando a lei de Snell e a aproximação, para pequenos ângulos, $\sin{\theta}\approx \theta$, temos

$$\frac{\theta_1}{\theta_2}=\frac{n_2}{n_1}$$

e, em conseqüência,

$$R = \frac{(n_2-n_1)^2}{(n_2+n_1)^2}$$ (60)

$$T = \frac{4n_1n_2}{(n_1+n_2)^2}$$ (61)

sendo desnecessário especificar o estado de polarização. Na passagem do ar ($n_1=1$) para o vidro ($n_2=n$) temos, supondo $n=1,5$,

$$R=\frac{1}{25}$$

isto é, 4% da luz é refletida, na incidência perpendicular. Para um índice de refração alto, haverá muita reflexão. O diamante tem índice de refração $n=2,3$. Isto dá, usando a Eq.(61), uma reflexividade de 15%, muito alta. É por esta razão que o diamante brilha tanto!